Фазовый переход это вселенной

Фазовые переходы в ранней Вселенной

В направлении очень ранней Вселенной.

По мерет того, как мы движемся во времени назад к моменту создания, вплоть до одной сотой секунды, Вселенная становится всё горячее и плотнее пока, в конце-концов, материя фактичски изменит свое фазовое состояние, то-есть, изменит свою форму и свойства. Повседневной знакомой аналогией такого процессая является простая вода.

При повышении температуры мы видим последовательность фазовых переводов воды в которых её свойства драматически меняются: твердая фаза — лед — плавится с образованием жидкой фазы — воды — а затем в конечном счете кипит, образуя газообразную фазу — пар. Вы можете отметить, что пар является `более симметричным’, чем вода, которая, в свою очередь, более симметрична, чем лед ( Вы понимаете почему? Объяснения Вы найдете ниже. ) Таким же образом обстоит дело и с материей нашей Вселенной; она начинает существование унифицированной или `симметричной’ фазе (как мы объясним ниже), а затем проходит через последовательность фазовых переходов пока, при более низких температурах, мы наконец получим частицы материи с которыми имеют дело совеменные физики, то есть, электроны, протоны, нейтроны, фотоны и др.

Как мы убедимся на нескольких следующих страницах, фазовые переходы могли оказывать фундаментальное влияние на эволлюцию нашей Вселенной и её содержимое. Более того, некоторые непосредственые `следы’ этих переходов окружают нас сегодня! Две ключевые концепции «объединение» и «фазовый переход» являются жизненно необходимыми для нашего сегодняшнего понимания физики частиц.

Объединение

Основной предпосылкой великого объединения является то, что известные симметрии элементарных частиц происходят из большой (и до сих пор неизвестной) группы симметрии G. Всякий раз, когда происходит фазовый переход, часть этой симметрии теряется, поэтому меняется группа симметрии. Математически это можно записать следующим образом:

G -> H -> . -> SU(3) x SU(2) x U(1) -> SU(3) x U(1).

Здесь, каждая стрелка представляет нарушающий симметрию фазовый переход, при которых материя изменяет свою форму и группу — G, H, SU(3), и т.д.. — представляют различные типы материи, определенно симметрии, которые проявляет материя, связаны с различными фундаментальными силами природы. Такими фундаментальными силами являются:

Электромагнетизм : Группа U(1) связана с электрическими и магнитными силами, то есть, такими явлениями, как электричество и свет. Величайшим достижением Максвелла конца девятнадцатого столетия явилось объединение электрических и магнитных эффектов в рамках одной математической теории — электромагнетизма.
Слабое взаимодействие : Это ядерная сила, связанная с радиоактивностью многих нестабильных ядер. В часности, она связана с распадом нейтрона с образованием протона. Слабое взаимодействие было объединено с электромагнетизмом Вайнбергом и Саламом в конце семидесятых годов ХХ века, в теорию, которая сегодня известна под именем электрослабого взаимодействия и которая описывается группой SU(2)xU(1). Предсказания этой стандартной модели объединения были подтверждены на ускорителе частиц в CERN в Женеве в начале 1980-х.
Сильное взаимодействие: Группа SU(3) связана с сильными ядерными взаимодействиями, которые удерживают вместе нейтроны и протоны внутри ядра. Математическая теория, описываающая элементарные частицы в теории этого взаимодействия — кварки и глюоны — известна под именем квантовой хромодинамики (QCD). Модель хорошо разработана в принципе, однако, на практике, количественные вычисления оказались очень сложны. Модели, которые объединяют сильное взаимодействие с электрослабым известны как теории великого объединения или GUT.
Гравитация: Самая слабая из всех сил — гравитационная сила — не укладывается в приведенную выше схему. Объединение других фундаментальных сил и гравитации является одним из величайших интелектуальных вызовов, бросаемых физикам-теоретикам. Существует ряд возможностей, такие как теория суперструн, и они известны как TOEs, то есть, теории всего.

Аналогия с водой вновь может оказаться полезной для понимания концепции симетрии и нарушения симметрии. Вода в жидком состоянии является вращательно симметричной, то есть, она выглядит одинаково с любой точки независимо от направления, с которого мы смотрим. мы можем представить эту большую трехмерную симетрию группой G (на самом деле SO(3)). Твердая форма замороженной воды, однако, не является однородной во всех направлениях; кристалл льда обладает предпочтительными направлениями решетки, вдоль которых выстроены молекулы воды. Группа, описывающая эти различные дискретные направления H, допустим, будет меньше, чем G. Следовательно, через процес замораживания исходная симметрия G нарушается, переходя в H.

Фазовые переходы

Космологическое знчение нарушения симметрии обязано тому факту, что симметрии восстанавливаются при высоких температурах (в точности, как это происходит с жидкой водой, когда плавится лед). При чрезвычайно высоких температурах в ранней Вселенной, мы достигнем даже состояния великого объединения G. Рассматриваемая с момента своего возникновения вперед, Вселенная пройдет через последовательность фазовых переходов, в которых выделится сильное ядерное взаимодействие, затем слабое ядерное взаимодействие и электромагнетизм.

Фазовые переходы могут иметь широкий ряд важных последствий включая формирование топологических дефектов — космических струн, стенок доменов, монополей и textures — которые будут подробно описаны на следующих далее страницах, или они могут даже включить период экспоненциального расширения ( инфляции ). Наше обсуждение этих эффектов сосредоточится на очень раннем периоде Вселенной, то есть, на самых первых моментах в течеие первых одной сотой секунды после Большого взрыва.

Фазовые переходы могут быть либо драматическими — первого рода — или гладкими — второго рода:

Фазовые переходы первого рода (проиллюстрированы ниже) происходят путем образования пузырьков новой фазы в массе старой фазы; эти пузырьки затем расширяются и сталкиваются, пока старая фаза не исчезнет полностью и фазовый переход завершится.

Фазовые переходы первого рода происходят через образование зародышей пузырьков. Образуется пузырь новой фазы (истинный вакуум), а затем расширяется пока не исчезнет прежняя фаза (ложный вакуум). Полезной аналогией является кипение воды, при котором образуются пузыри пара расширяются по мере их подъема к поверхности .

Фазовые переходы второго рода , с другой стороны, происходят гладко. Прежняя фаза сама преобразуется в новую фазу непрерывным образом.

При фазовом переходе первого рода, поля материи находятся в состоянии `ложного вакуума’, из которого они могут вырваться лишь путем образования зародышей пузырьков новой фазы, то есть, состояния `итинного вакуума’.

Источник

Фазовый переход это вселенной

Каждый физик знаком с тяжелым чувством, следующим за обнаружением фатальной ошибки в красивой теории, придуманной несколько дней назад. Увы, такова судьба большинства красивых теорий. Не обошла она и теорию инфляции. Как обычно, дьявол таился в деталях. При более внимательном анализе выяснилось, что ложный вакуум распадается не так гладко, как ожидалось. Эта заметка является продолжением статьи Космическая инфляция: ненавязчивое введение

Процесс распада вакуума похож на кипение воды. Посреди ложного вакуума случайным образом появляются маленькие пузырьки вакуума истинного (рис. 6.1). Внутренние области растущих пузырьков остаются пустыми, а вся энергия, выделяющаяся при переходе ложного вакуума в истинный, сконцентрирована в расширяющихся стенках пузырьков. Когда пузырьки сталкиваются и сливаются, их стенки распадаются на элементарные частицы. Конечным результатом становится истинный вакуум, заполненный плотной горячей материей.

Именно так происходит, если пузырьки возникают в бешеном темпе и весь процесс распада завершается меньше чем за один период удвоения. Это означает, однако, что инфляция заканчивается слишком быстро, намного раньше, чем вселенная становится однородной и плоской. Нас же интересует противоположный случай, когда темп формирования пузырьков низкий, так что вселенная может расшириться во много раз, прежде чем пузыри начнут сталкиваться. Но, как любил говорить швейцарский физик Пауль Эренфест, здесь-то лягушка и прыгает в воду.

Трудность состоит в том, что пространство между пузырьками заполнено ложным вакуумом, а значит, быстро расширяется. узырьки растут очень быстро, со скоростью, близкой к скорости света, но это не сравнится с экспоненциальным расширением ложного вакуума. Если пузырьки не столкнутся в течение одного периода удвоения от момента возникновения, то в дальнейшем расстояние между ними будет только расти, так что они уже никогда не столкнутся.

Выходит, инфляция может никогда не закончиться. Пузыри неограниченно растут в размерах, а в промежутках между ними все продолжают появляться новые. В результате замечательная однородность, порожденная инфляцией, полностью разрушается. Отсутствие подходящего финала для инфляционного расширения стали называть проблемой изящного выхода.

Фазовые переходы

Фазовые переходы могут иметь широкий ряд важных последствий включая формирование топологических дефектов — космических струн, стенок доменов, монополей и textures (которые будут подробно описаны на в будующих статьях), или они могут даже включить период экспоненциального расширения ( инфляции ). Наше обсуждение этих эффектов сосредоточится на очень раннем периоде Вселенной, то есть, на самых первых моментах в течеие первых одной сотой секунды после Большого взрыва.

Фазовые переходы могут быть либо драматическими — первого рода — или гладкими — второго рода:

Гут осознал эту проблему спустя несколько месяцев после того, как представил свою новую теорию публике. К тому времени его статья об инфляции еще не была написана, причем по очень простой причине: Алан Гут — самый большой в мире любитель откладывать дела на потом. (Я убедился в этом лично, работая с ним в ряде исследовательских проектов.) Он, конечно, был разочарован, обнаружив в теории серьезный прокол, однако продолжал считать, что идея слишком удачна, чтобы быть ошибочной. Дописав наконец к августу 1980 года свою статью, Гут закончил ее словами: «Я публикую эту статью в надежде, что она. побудит других найти способ обойти нежелательные особенности инфляционного сценария».

Скалярное поле

Чтобы разобраться в истоках проблемы, давайте подробнее обсудим ложный вакуум. Процесс его распада был изучен гарвардским физиком Сиднеем Коулманом (Sidney Coleman), который описал его в терминах так называемых скалярных полей.

Поле — это количественная характеристика, имеющая определенное значение в каждой точке пространства. Его значения могут меняться от точки к точке, а также во времени. Простым примером поля является температура. Северный полюс, мыс Кейп-Код, центр Солнца — все это точки Вселенной, имеющие определенную температуру. Другой знакомый пример — магнитное поле. В дополнение к величине оно обладает также и направлением. Мы не ощущаем магнитного поля, но его присутствие обнаруживается, если взглянуть на компас. Стрелка указывает направление поля, а его напряженность можно определить по тому, насколько сильно оно действует на стрелку, заставляя принять это направление.

Поля, подобно температуре не имеющие направления, называются скалярными. Они описываются одним числом: величиной. Скалярные поля играют важную роль в физике элементарных частиц. Согласно современным теориям, пространство Вселенной заполнено рядом скалярных полей, величины которых определяют энергию вакуума, а также массы частиц и их взаимодействия. Другими словами, эти поля задают вакуум, в котором мы живем. В настоящее время значения скалярных полей соответствуют истинному вакууму, но в прошлом они могли быть иными.

Чтобы проиллюстрировать физику распада вакуума, рассмотрим единственное скалярное поле и сконцентрируемся на том, как оно влияет на энергию вакуума. Каждый кубический сантиметр пространства содержит энергию, которая зависит от величины поля. Точный характер зависимости пока неизвестен, однако в общих чертах он напоминает холмистый ландшафт, как на рисунке 6.2, с максимумами на одних значениях и минимумами на других. Поведение скалярного поля очень похоже на поведение шарика, катящегося по поверхности с рельефом, подобным этому энергетическому ландшафту. В зависимости от начального положения шарик скатится в тот или иной энергетический минимум. Самый нижний минимум имеет почти нулевую плотность энергии; он отвечает истинному вакууму. Более высокий минимум соответствует высокоэнергичному ложному вакууму.

Допустим, мы начинаем с ложного вакуума во всех точках пространства. Это соответствует шарику, покоящемуся в верхнем минимуме. Он будет лежать там очень долго, пока что-нибудь не подтолкнет его вверх, сообщив энергию, необходимую для того, чтобы преодолеть барьер и попасть в нижний минимум. Однако, согласно квантовой теории, объект может «туннелировать» сквозь энергетический барьер. Когда вы наблюдаете такое событие, то видите, как шарик исчезает и мгновенно материализуется по другую сторону барьера.

Квантовое туннелирование — вероятностный процесс. Нельзя точно предсказать, когда оно произойдет, но можно вычислить вероятность, с которой оно случится в заданный отрезок времени. Для макроскопических объектов вроде шарика вероятность туннелирования чрезвычайно мала. Если, к примеру, вы хотите, чтобы банка колы туннелировала к вам из торгового автомата, время ожидания намного превысит современный возраст Вселенной. Однако в микроскопическом мире элементарных частиц квантовое туннелирование распространено гораздо шире.

В случае ложного вакуума вероятность того, что большая область пространства туннелирует в состояние истинного вакуума, совершенно ничтожна. Туннелирование происходит в крошечных, микроскопических областях, приводя к появлению маленьких участков истинного вакуума. Это и есть процесс образования пузырьков, который обсуждался в предыдущей главе. Вероятность туннелирования может быть выше или ниже в зависимости от формы энергетической функции. (Она выше для низких и узких энергетических барьеров.)
Несмотря на сходство между туннелированием шарика и скалярного поля, между ними есть важное различие. Мяч туннелирует между двумя разными точками в пространстве, тогда как скалярное поле — между различными значениями поля в одном и том же месте.

Из нашего анализа следует, что, если между двумя вакуумами имеется энергетический барьер, распад вакуума может происходить только через квантовое туннелирование. Его результатом становятся случайным образом разбросанные пузырьки, которые никогда не сливаются, так что процесс распада никогда не завершается. Но что случится, если мы удалим барьер?

Тише едешь — дальше будешь

Молодой российский космолог Андрей Линде был первым, кто рассмотрел не общепринятые модели скалярного поля без барьера между истинным и ложным вакуумами.

Как и прежде, предположим, что все начинается с маленькой замкнутой вселенной и скалярного поля в состоянии ложного вакуума. Если барьера нет, шарик, представляющий попе, просто скатывается вниз в сторону истинного вакуума (рис. 6.3). Нет никаких пузырьков, а поле, катясь вниз, остается однородным во всем пространстве. Достигнув нижней точки, оно начинает колебаться вверх и вниз. Энергия этих колебаний быстро рассеивается, порождая огненный шар частиц, а поле успокаивается на минимальной энергии.

Трудность, однако, состоит в том, что в отсутствие барьера поле будет скатываться вниз очень быстро, и инфляция прекратится слишком рано. Понимая эту опасность, Линде сделал принципиальный шаг: он предположил, что график энергетической функции напоминает по форме холм с очень пологим склоном, как на рисунке 6.4.

Плоский участок наверху холма играет роль ложного вакуума. Если поместить шарик где-то на этом участке, он начнет катиться крайне медленно. При этом он будет оставаться практически на одной и той же высоте, поскольку склон очень пологий. Теперь вспомните, что высота на рисунке соответствует плотности энергии скалярного поля, а ее постоянство — все, что требуется для поддержания неизменно-го темпа инфляции.

Ключевая идея Линде состояла в том, что вблизи вершины холма скалярное поле катится очень медленно, и потому пройдет много времени, прежде чем оно пересечет эту область. Между тем вселенная продолжает расширяться, колоссальным образом вырастая в размерах.

Попав на крутую часть энергетического склона, поле начинает катиться быстрее, а достигнув наконец минимума, осциллирует и расходует свою энергию на порождение горячей смеси частиц. В этот момент мы получаем горячую расширяющуюся вселенную, которая к тому же является однородной и почти плоской. Проблема изящного выхода решена!

Все, что нужно, — это скалярное поле, энергетическая функция которого имеет функцию приплюснутого холма, как на рисунке 6.4. Вы может спросить: а как скалярное поле в самом начале оказалось на вершине холма? Хороший вопрос. Однако отложим его до на другой раз.

Статья Линде появилась в феврале 1982 года, и ту же по сути идею независимо опубликовали американские физики Анд-реас Олбрехт (Andreas Albrecht) и Пол Стейнхардт (Paul Steinhardt). Теория инфляции была спасена.

Другой важный вопрос — действительно ли подобное скалярное поле существует в природе. К сожалению, этого мы не знаем. Нет никаких прямых свидетельств его существования. Скалярные поля, появляющиеся в простейших теориях электрослабого взаимодействия и Великого объединения, обладают энергетическими функциями, слишком крутыми для инфляционной теории.

Однако существует класс так называемых супер-симметричныхтеорий, включающих множество скалярных полей с плоской энергетической функцией. Теория суперструн, которая на сегодня является основным кандидатом на роль самой фундаментальной теории природы, принадлежит как раз к этому классу.

Отрывок из книги А. Виленкина «Many Worlds in One: The Search for Other Universes»

Источник