Основные законы излучения солнца
СОЛНЕЧНАЯ РАДИАЦИЯ И КЛИМАТ ЗЕМЛИ
СОЛЯРНАЯ ТЕОРИЯ КЛИМАТА
Лучистая энергия
Свечение тел при их нагревании называется температурным или тепловым излучением. В этом случае энергия внутренних хаотических тепловых движений частиц тела (при 
) непрерывно переходит в энергию испускаемого электромагнитного излучения. Основной количественной характеристикой теплового излучения тела является его лучеиспускательная способность 
, т.е. лучистая энергия, испускаемая единицей поверхности тела за единицу времени (эрг/см 2 ∙ сек или Дж/м 2 ∙ сек = Вт/м 2 ) при температуре тела 
. Эта энергия переносится электромагнитными волнами различной длины 
и при изучении излучения полная лучеиспускательная способность тела анализируется в различных диапазонах длин волн. Энергия электромагнитных волн с длиной от 
до 
, испускаемая единицей поверхности излучающего тела за единицу времени, пропорциональна величине выделенного интервала длин волн:
Коэффициент пропорциональности 
есть лучеиспускательная способность тела при данной температуре для данной длины волны , и имеет размерность Вт/м 3 . Полная лучеиспускательная способность тела складывается из элементарных интервалов 
, т.е.
где интеграл распространен на весь бесконечный интервал всевозможных длин волн ( Зисман, Тодес, 1970; Ландсберг, 1973, 2000; Сивухин, 2002 ).
С ростом температуры увеличивается интенсивность теплового движения частиц и, возрастает энергия, излучаемая телом во всем диапазоне излучаемых электромагнитных волн. При абсолютном нуле температуры тепловое излучение отсутствует и 
.
При тепловом излучении энергия теплового движения в теле переходит в энергию испускаемых электромагнитных волн. При поглощении света происходит обратный процесс перехода лучистой энергии в тепловую энергию тела. В обоих случаях взаимные превращения тепловой и лучистой энергии протекают через промежуточную стадию колебания электрических зарядов в теле. Поэтому лучеиспускательная и лучепоглощательная способности тела обусловлены одними и теми же деталями его строения и тесно связаны между собой. При этом отношение полной лучеиспускательной способности любого тела к его же поглощательной способности при данной температуре есть величина постоянная, равная испускательной способности абсолютно черного тела при той же самой температуре. Это соотношение было найдено в 1860 году Г. Кирхгофом (Kirchhof). Закон, названный его именем, формулируется следующим образом. Отношение лучеиспускательной и поглощательной способности для любых тел при одинаковой их температуре и для одной и той же длины волны одинаково и не зависит от природы этих тел. Это отношение является универсальной функцией длины волны и температуры и равно лучеиспускательной способности абсолютно черного тела 
Поскольку для абсолютно черного тела лучепоглощение 
(поглощает все падающие на него лучи), а для других тел 
, то из закона Кирхгофа следует весьма важное утверждение. Излучение, которое тело сильнее поглощает, сильнее и испускается. При данной температуре
т.е. тепловое излучение абсолютно черного тела во всех частях спектра интенсивнее, чем для нечерного тела, нагретого до той же самой температуры.
В 1878 году Й. Стефаном ( Stefan ), а в 1884 году Л. Больцманом ( Boltzmann ) была доказана пропорциональность полной лучеиспускательной способности абсолютно черного тела четвертой степени его абсолютной температуры т.е.
Это соотношение получило название закона Стефана – Больцмана.
Исследуя спектральное распределение излучения В. Вин ( Wien ) показал, что максимум лучеиспускательной способности находится на некоторой длине волны 
, которая связано с абсолютной температурой соотношением
Таким образом, с ростом температуры максимум лучеиспускательной способности абсолютно черного тела смещается в сторону более коротких волн. Это соотношение получило название закона смещения Вина ( Кондратьев, Филипович, 1960; Зисман, Тодес, 1970; Ландсберг, 1973, 2000; Сивухин, 2002 ).
Это законы волновой электромагнитной теории света. Однако, физики столкнулись с проблемами при изучении излучения с короткими длинами волн («ультрафиолетовая катастрофа»), что указало на теоретические дефекты и необходимость пересмотра принципиальных положений этой теории. В 1901 году М. Планк высказал предположение о том, что излучение испускается телами не непрерывно, но в виде отдельных порций (дискретно). Энергия каждой такой порции – кванта излучения – пропорциональна его частоте:
, где 
— универсальная постоянная, одинаковая по всему спектру и получившая впоследствии название постоянной Планка (6,62 ∙ 10 -34 Дж ∙ сек). В результате Планк получил выражение для лучеиспускательной способности абсолютно черного тела (формула Планка):
Согласно формуле Планка для каждой данной длины волны λ с ростом температуры показатель 
и величина, стоящая в знаменателе, 
, убывают, а сама дробь возрастает. Следовательно, с ростом температуры возрастает и лучеиспускательная способность во всех участках спектра, но в различной степени. Из формулы Планка вытекают также законы теплового излучения Стефана – Больцмана и Вина ( Кондратьев, Филипович, 1960; Кондратьев, 1954, 1965; Бакулин и др., 1966, 1983; Хргиан, 1986; Зисман, Тодес, 1970; Ландсберг, 2000; Сивухин, 2002 ).
Распространение излучения
Для пространственных задач распространения излучения существенно понятие о телесном угле ( Перрен де Бришамбо, 1966; Зисман, Тодес, 1970; Ландсберг, 1973 ). Мерой телесного угла является отношение площади 
участка, вырезаемого конусом на поверхности сферы к квадрату ее радиуса 
, т.е. 
(рис. 1). За единицу телесного угла принят телесный угол, опирающийся на участок поверхности сферы, площадь которого равна квадрату ее радиуса ( 
) Эта единица называется стерадиан (стер). Наибольший телесный угол равен, очевидно, 
стер (площадь всей поверхности сферы 
).
Рис. 1.
Телесный угол
Рис. 2.
Лучистый поток
Как видно из рисунка 1 площадка 
, нормаль к которой 
составляет угол 
с радиусом , проведенным из точки наблюдения 0 , видна из этой точки 0 , под телесным углом
. (1)
Основной энергетической величиной излучения является лучистый поток 
( Миланкович, 1939; Кондратьев, 1965; Зисман, Тодес, 1970; Ландсберг, 2000 ) Эта величина характеризует энергию, проходящую через данную поверхность за единицу времени, и измеряется соответственно в единицах мощности (Вт, эрг/сек).
На рис. 2 изображен точечный источник 
и, выделен телесный угол 
с вершиной в точке .
Если обозначить лучистый поток, заключенный в телесном угле , через 
, тогда соотношение 
является силой излучения точечного источника в данном направлении. Из этого соотношения следует, что сила излучения характеризуется величиной потока, заключенного в единице телесного угла, и измеряется соответственно в Вт/стер или эрг/сек ∙ стер. Если поток, испускаемый точечным источником, равномерный во всех направлениях, то 
, (2)
где — полный лучистый поток, испускаемый источником по всем направлениям, т.е. во всем телесном угле 
. Если же поток неравномерен, то формула (2) определяет среднюю силу излучения источника.
Интенсивность излучения протяженного источника характеризуется его лучистостью. Она численно равна силе излучения в данном направлении, создаваемой единицей площади видимой поверхности источника (измеряется в Вт/м 2 ∙ стер или эрг/сек ∙ см 2 ∙ стер). Лучистость протяженного источника может быть различной в разных направлениях. Однако, для таких источников, как Солнце величина лучистости не зависит от направления наблюдения. Т.е. сила излучения (света) такого источника пропорциональна косинусу угла с нормалью (закон Ламберта) и максимальна в направлении нормали. Если поверхность испускает лучистый поток по всем направлениям (в телесном угле 
), то лучистый поток, испускаемый единицей площади, 
характеризует плотность излучения (светимость) источника и измеряется в Вт/м 2 или эрг/см 2 ∙ сек.
Понятие облученности (освещенности) 
относится уже не к источникам излучения (света), а характеризует интенсивность лучистой энергии, падающей на освещаемую поверхность. Величина численно равна величине потока, падающего на единицу освещаемой поверхности, т.е. 
(измеряется в Вт/м 2 или эрг/сек ∙ см 2 ).
Если произвольно ориентированная в пространстве площадка освещается точечным источником 0 (рис 1.), то согласно формуле (1) 
, где – расстояние от источника до площадки, — угол между направлением лучей и нормалью к площадке, а — телесный угол, под которым видна площадка из точечного источника 0 . Освещенность этой поверхности
(3)
т ак как 
есть сила света источника 
.
Формула (3) выражает два закона освещенности:
1. Освещенность площадки обратно пропорциональна квадрату расстояния от точечного источника (закон обратных квадратов)
2. Освещенность площадки прямо пропорциональна косинусу угла между направлением лучистого потока и нормалью к площадке (закон косинуса).
Солярный климат Земли
Под солярным климатом понимается рассчитываемое теоретически поступление и распределение солнечной радиации на верхней границе атмосферы или на поверхности Земли в отсутствии атмосферы. ( Алисов, Полтараус, 1974; Хромов, Петросянц, 2006 ).
Солнце по своим лучеиспускательным свойствам близко к абсолютно черному телу. Распределение энергии в спектре солнечной радиации (до поступления ее в атмосферу) достаточно близко к теоретически полученному для абсолютно черного тела при температуре 6000 о К . Максимум лучистой энергии приходится в обоих случаях на диапазоны с длинами волн около 0,47 мк (зелено-голубые лучи видимой части спектра). Однако в ультрафиолетовом диапазоне солнечного спектра энергии существенно меньше, чем в ультрафиолетовой области спектра абсолютно черного тела при температуре 6000 о К. Таким образом, Солнце в точности не является абсолютно черным телом. Однако указанную температуру (6000 о К) принято считать близкой к реальной температуре на поверхности Солнца ( Эйгенсон, 1963; Хромов, 1968; Кондратьев, 1965; Гарвей, 1982; Хргиан, 1986; Хромов, Петросянц, 2006 ).
В спектральном составе солнечной радиации на интервал длин волн между 0,1 и 4 мк приходится 99% всей энергии солнечной радиации. Всего 1% остается на радиацию с меньшими и большими длинами волн, вплоть до рентгеновских лучей и радиоволн. Видимый свет занимает узкий интервал длин волн, всего от 0,4 до 0,75 мк. Однако в этом интервале заключается почти половина всей солнечной лучистой энергии (46%). Почти столько же (47%) приходится на инфракрасные лучи, а остальные 7% — на ультрафиолетовые ( Хромов, 1968; Гарвей, 1982; Хромов, Петросянц, 2006 ). Видимое излучение Солнца отличается большим постоянством (изменение его светимости составляет не более 2%). Ультрафиолетовая и рентгеновская области спектра более значительно изменяются с изменением активности Солнца. Изменяется также интенсивность корпускулярного излучения. Солнечная активность проявляется в ряде образований, возникающих в атмосфере Солнца: солнечные пятна, факелы, флоккулы, вспышки ( Струве и др., 1967; Бакулин и др., 1983; Ермолаев, 1975; Неклюкова, 1976; Поток энергии Солнца. 1980; Ливингстон, 1982; Макарова и др., 1991; Мордвинов, 1998; Foukal , 2004 ).
Солярный климат Земли определяется распределением лучистой энергии Солнца, поступающей на внешнюю границу земной атмосферы. Солнце непрерывно излучает в мировое пространство энергию, мощность потока которой приблизительно составляет 3,94 ∙ 10 26 Вт. На диск Земли приходится часть этой энергии равная произведению солнечной постоянной на площадь большого круга Земли. При среднем радиусе Земли равном 6371 км, площадь большого круга составляет 1,275 ∙ 10 14 м 2 , а приходящая на нее лучистая энергия равна 1,743 ∙ 10 17 Вт. Годовой приход солнечной радиации на верхнюю границу атмосферы Земли составляет 5,49 ∙ 10 24 Дж. ( Дроздов и др., 1989; Хромов, Петросянц, 2006; Абдусаматов, 2009 ).
Мерой солярного климата является солнечная постоянная, представляющая поток (другие названия: плотность потока радиации, интенсивность) солнечной радиации на внешней границе атмосферы ( Алисов, Полтараус, 1974 ). Размеры Земли и Солнца очень малы по сравнению с расстоянием между ними, поэтому можно считать падающие на Землю солнечные лучи параллельными. Солнечная постоянная, таким образом – это полное количество солнечной энергии по всему спектру, падающее за единицу времени на единицу площади перпендикулярную солнечным лучам на среднем расстоянии Земли от Солнца за пределами земной атмосферы. ( Миланкович, 1939; Алисов и др., 1952; Кондратьев, 1965; Эдди, 1980; Фрёлих, 1980; Монин, 1982; Бакулин и др., 1983 ).
Солнечная постоянная зависит от излучательной способности Солнца и от расстояния между Землей и Солнцем. Излучательная способность Солнца (солнечная активность) периодически меняется. Заметили это, прежде всего по изменениям числа солнечных пятен и даже установили средний период изменений равный 11 годам. Это оказалось верным для всего комплекса солнечной активности: распространенность факелов и флоккул, частота вспышек, количество протуберанцев, форма короны. Но так как интервалы между максимумами солнечной активности колеблются от 7 до 17 лет, а между минимумами от 9 до 14, правильнее говорить о ее 11-летнем цикле (цикл Швабе – Вольфа), а не периодичности. Выделяются и другие циклы, но вопрос о периодизации солнечной активности нельзя считать завершенным ( Ермолаев, 1975; Неклюкова, 1976; Гриббин, 1980; Витинский, 1983; Полтараус, Кислов, 1986; Хргиан, 1986; Кондратьев, 1987; Макарова и др., 1991; Предстоящие изменения. 1991; Абдусаматов, 2009 ).
Если обозначить 
– среднее расстояние между Землей и Солнцем, то при другом расстоянии 
поток солнечной радиации составит 
.Выражение 
характеризует уменьшение плотности потока излучения при увеличении расстояния от Солнца ( Полтараус, Кислов, 1986; Хргиан, 1986 ).
Земля вращается вокруг Солнца по эллипсу, в одном из фокусов которого находится Солнце (рис. 3). В начале января (в современную эпоху) она наиболее близка к Солнцу (147 млн. км), в начале июля – наиболее далека от него (152 млн.км).
Рис. 3.
Эллиптическая невозмущенная орбита Земли
и положение ее кардинальных точек
в современную эпоху.
Рис. 4.
Годовой ход солнечной постоянной в процентах, по отношению к ее значению при среднем расстоянии Земли от Солнца (а.е.).
По данным Б.П. Алисова, О.А. Дроздова Е.С. Рубинштейн, 1952; Б.В. Полтарауса и А.В. Кислова, 1986.
Так как интенсивность радиации меняется обратно пропорционально квадрату расстояния, то солнечная постоянная в течение года меняется и имеет правильный годовой ход ( Алисов и др., 1952; Кондратьев, 1965; Кислов, 2001; Хромов, Петросянц, 2006 ). Отклонение интенсивности солнечной радиации на внешней границе атмосферы от средней величины солнечной постоянной (амплитуда годовой вариации) составляет около 3,5% (рис. 4). В январе солнечная постоянная приблизительно на 0,07 кал/см 2 ∙ мин (около 49 Вт/м 2 ) больше, а в июле на такую же величину меньше, чем при среднем расстоянии между Землей и Солнцем. Это годовая вариация, связанная с эллиптическим движением и изменением расстояний между Землей и Солнцем в течение года (афелий – перигелий).
По данным внеатмосферных наблюдений солнечная постоянная составляет 1367 Вт/м 2 ( 
0,3%) или 1,959 кал/см 2 мин ( Хромов,1968; Lamb, 1972; Stringer, 1972; Витвицкий, 1980; Полтараус, Кислов, 1986; Кислов, 2001; Хромов, Петросянц, 2006 ). Это значение используется и в наших исследованиях.
Солнечная постоянная определяется соотношением:
где 
— постоянная Стефана – Больцмана, 
– астрономическая единица, 
– радиус Солнца, 
– эффективная температура фотосферы ( Абдусаматов, 2009 ).
В солярном климате выражена асимметрия в инсоляции полугодий. В летнее полугодие (для северного полушария) при орбитальном движении от точки весеннего равноденствия к точке летнего солнцестояния и далее – к точке осеннего равноденствия, Земля проходит окрестности афелия своей орбиты, то есть находиться на большем расстоянии 
от Солнца (около 1,52 ∙10 13 см). В зимнее (для северного полушария) полугодие, когда Земля проходит путь от точки осеннего равноденствия к точке зимнего солнцестояния (рис. 3) и далее к точке весеннего равноденствия, она проходит окрестности перигелия орбиты, то есть, находится на наименьшем расстоянии от Солнца (около 1,47 ∙10 13 см). При отмеченном изменении расстояния Земля, в зимнее (для северного полушария) полугодие, должна получать большее количество энергии, чем в летнее, в связи с соответствующими расстояниям изменениями солнечной постоянной. Принято считать, что в связи с тем, что летнее (для северного полушария) полугодие продолжительнее зимнего (186 и 179 суток соответственно), в целом за год эти различия в притоке общей солнечной энергии на верхнюю границу атмосферы между полугодиями сглаживаются. То есть, в течение года полугодия получают одинаковое количество суммарной солнечной радиации ( Перен де Бришамбо, 1966; Монин, Шишков, 1979; Монин, 1982; Полтараус, Кислов, 1986 ). Это следует и из второго закона Кеплера для невозмущенного движения.
Другой характерной особенностью распределения инсоляции является сезонность. Выделяются четыре астрономических сезона (весенний, летний, осенний и зимний), разделяемых положением Солнца на эклиптике в кардинальных точках ( 
— точка весеннего равноденствия; 
— точка летнего солнцестояния; 
— точка осеннего равноденствия; 
— точка зимнего солнцестояния; — долгота Солнца на эклиптике, отсчитываемая от точки весеннего равноденствия в сторону, противоположную суточному движению небесной сферы). При этом, из второго закона (закона площадей) Кеплера для невозмущенного движения следует, что инсоляция весной в точности равна инсоляции в течение лета, а инсоляция осенью – зимней инсоляции ( Перен де Бришамбо, 1966; Монин, Шишков, 1979; Монин, 1982; Полтараус, Кислов, 1986 ).
Изменение расстояния между Землей и Солнцем связанное с многовековыми колебаниями элементов земной орбиты: наклона экватора к эклиптике, эксцентриситета и долгота перигелия приводит к соответствующим изменениям в поступлении солнечной радиации к Земле (астрономическая теория климата). Суммарная годовая инсоляция при этом остается неизменной, происходит лишь ее перераспределение между сезонами и различными широтными зонами Земли ( Полтараус, Кислов. 1986 ). Это действительно справедливо, но только если рассматривать такие многовековые колебания по отношению к кеплеровскому, невозмущенному движению Земли.
Таким образом, в современной геофизике и климатологии солярный климат рассматривается, в основном, исходя из представлений о невозмущенном (кеплеровском) движении Земли по эллиптической орбите. Однако, реальное движение Земли является, по крайней мере, возмущенным. В этом случае, отмеченные для невозмущенного движения соотношения в поступлениях солнечной энергии за сезоны, полугодия (энергетическое равенство) и годы, строго не выполняются. Поэтому одной из основных задач исследования солярного климата Земли (исходя из его определения) является выполнение расчетов солнечной радиации приходящей на верхнюю границу атмосферы Земли с учетом ее возмущенного движения на интервале времени малой продолжительности. Эти расчеты позволяют определить реальные энергетические соотношения между астрономическими сезонами, полугодиями и тропическими годами в отдельных широтных зонах, полушариях и на Земле в целом. Для изучения динамики солярного климата с учетом возмущенного орбитального движения Земли и поисков связи изменений глобального климата Земли с вариациями ее солярного климата подобные расчеты представляются вполне актуальными ( Кондратьев, 1987 )
Литература.
Абдусаматов Х.И. Солнце диктует климат Земли. – СПб.: – Логос, 2009. – 197 с.
Алисов Б.П., Дроздов О.А., Рубинштейн Е.С. Курс климатологии. – Л.: Гидрометеоиздат, 1952. – 488 с.
Алисов Б.П, Полтараус Б.В. Климатология. – М.: Московский университет, 1974. – 210 с.
Бакулин П.И., Кононович Э.В., Мороз В.И. Курс общей астрономии. – М.: Наука, 1966. – 528 с.
Бакулин П.И., Кононович Э.В., Мороз В.И. Курс общей астрономии. – М.: Наука, 1983. – 560 с.
Витвицкий Г.Н. Зональность климата Земли. – М.: Мысль, 1980. – 253 с.
Витинский Ю.И. Солнечная активность. – М.: Наука, 1983. – 192 с.
Гарвей Д. Атмосфера и океан. – М.: Прогресс. 1982. – 184 с.
Гриббин Дж. Поиск цикличности / Изменения климата. – Л.: Гидрометеоиздат, 1980. – с. 188 – 202.
Дроздов О.А., Васильев Н.В., Раевский А.Н., Смекалова Л.К., Школьный В.П. Климатология. – Л.: Гидрометеоиздат, 1989. – 568 с.
Ермолаев М.М. Введение в физическую географию. – Л.: ЛГУ, 1975. – 250 с.
Зисман Г.А., Тодес О.М. Курс общей физики. – М.: Наука, 1970. – т. III. – 496 с.
Кислов А.В. Климат в прошлом, настоящем и будущем. – М: МАИК «Наука / Интерпериодика», 2001. – 351 с.
Кондратьев К.Я. Лучистая энергия Солнца. – Л.: Гидрометеоиздат, 1954. – 600 с.
Кондратьев К.Я. Актинометрия. – Л.: Гидрометеоиздат, 1965. – 692 с.
Кондратьев К.Я. Глобальный климат и его изменения. – Л.: Наука, 1987. – 232 с.
Кондратьев К.Я., Филипович О.П. Тепловой режим верхних слоев атмосферы. – Л.: Гидрометеоиздат, 1960. – 356 с.
Ландсберг Г.С. (ред). Элементарный учебник физики. – М.: Наука, 1973. – т. 1. – 656 с.
Ландсберг Г.С. (ред). Элементарный учебник физики. – М.: Физматлит, 2000. – т. 1. – 608 с.
Ливингстон У.К. Поток солнечного излучения в системе солнечно-земных связей / Солнечно-земные связи, погода и климата. – М.: Мир, 1982. – с. 61 – 76.
Макарова Е.А., Харитонов А.В., Казачевская Т.В. Поток солнечного излучения. –М.: Наука, 1991. – 400 с.
Миланкович М. Математическая климатология и астрономическая теория колебаний климата. – М.–Л.: ГОНТИ, 1939. – 208 с.
Монин А.С. Введение в теорию климата. – Л.: Гидрометеоиздат, 1982. – 246 с.
Монин А.С., Шишков Ю.А. История климата. – Л.: Гидрометеоиздат, 1979. – 408 с.
Мордвинов A. В. Вариации потока излучения Солнца и энергетика активных областей // Известия РАН, сер. физическая, 1998. – т. 62. – № 6. – c. 1204 – 1205.
Неклюкова Н.П. Общее землеведение. М.: Просвещение, 1976. – 336 с.
Перрен де Бришамбо Ш. Солнечное излучение и радиационный обмен в атмосфере. – М.: Мир, 1966. – 320 с.
Полтараус Б.В., Кислов А.В. Климатология (Палеоклиматология и теория климата). – М.: МГУ, 1986. – 144.
Поток энергии Солнца и его изменения / Ред. О.P. Уайт. – М.: Мир, 1980. – 560 с.
Предстоящие изменения климата. – Л.: Гидрометеоиздат, 1991. – 272 с.
Сивухин Д.В. Общий курс физики. – М.: Физматлит, 2002. – т. 2. – 576 с.
Струве О., Линдс Б., Пилланс Э. Элементарная астрономия. – М.: Наука, 1967. – 468 с.
Фрёлих К. Современные измерения солнечной постоянной / Поток энергии Солнца и его изменения. Ред. О. Уайт. – М.: Мир, 1980. – с. 110 – 127.
Хргиан А.Х. Физика атмосферы. – М.: МГУ, 1986. – 328 с.
Хромов С.П. Метеорология и климатология для географических факультетов. Л.: Гидрометеоиздат, 1968. – 492 с.
Хромов С.П., Петросянц М.А. Метеорология и климатология. – М.: МГУ, 2006. – 582 с.
Эдди Дж. А. Интегральный поток солнечной энергии / Поток энергии Солнца и его изменения. Ред. О. Уайт. – М.: Мир, 1980. – с. 32 – 36.
Эйгенсон М.С. Солнце, погода и климат. – Л.: Гидрометеоиздат, 1963. – 276.
Foukal P.V. Solar astrophysics. – 2nd rev. ed. – Weinheim: Wiley-VCH, 2004. – 480 p.
Lamb H.H. Climate: present, past and future. – London. Methuen, 1972. – v. 1. Fundamentals and Climate Now. – 648 p.
Stringer E.T. Foundations of Climatology. Freeman, 1972. – 586 p.
SOLAR RADIATION AND CLIMATE
OF THE EARTH
Источник